Tarkib: Kirish. Zarrachaning spin holati. Polarizatsiyalangan ionlarni olish tamoyillari. Atom nurlanish usuli. Vodorod molekulalarining dissotsiatsiyasi. Erkin atom nurining hosil bo'lishi. Magnit maydondagi vodorod va deyteriy atomlari. Ajratuvchi magnit. Radiochastota o'tishlari. Zaif maydonda radiochastota o'tishlari. Kuchli maydonda radiochastota o'tishlari. Joriy o'rnatishlar. Atom nurlarining ionlanishi. Kuchsiz magnit maydonga ega ionizator. Kuchli magnit maydonga ega ionizator. Ijobiy qutblangan ionlarni qayta zaryadlash orqali manfiy ionlarni olish. Og'ir zarralar bilan ionlanish. Qo'zi usuli. Bilan vodorod va deyteriy atomlarining energiya darajalari n= 2 yagona magnit maydonda. Hayot fasllari. Metastabil holatda polarizatsiya. Zaryadlash jarayonlari. Kvitansiya manfiy ionlar. Ijobiy ionlarni olish. Nurning polarizatsiyasini oshirish usullari. Salbiy qutblangan ionlarning manbai. Ion polarizatsiyasini o'lchash. Tez ionlar. Sekin ionlar. Qutblangan geliy-3 va litiy ionlarining manbalari. Qutblangan bir zaryadli geliy-3 ionlari. Polarizatsiyalangan litiy ionlarining manbalari. Polarizatsiya donori sifatida magnitlangan monokristal. Tezlatgichga qutblangan ionlarni yuborish. Cockcroft-Walton tezlatgichi va chiziqli tezlatgich. Van de Graaff tezlatgichi. Tandem tezlatgich. Siklotron. Polarizatsiyalangan ionlarning to'planishi. Polarizatsiyalangan ionlarning tezlashishi. Siklotron. Sinxrotsiklotron. Magnit maydonning fazoviy o'zgarishi bilan fazotron. Sinxrotron. Shaxsiy laboratoriyalarning yutuqlari. Berkeley, Kaliforniya. Los Alamos. Xulosa. Iqtiboslangan adabiyot.
480 rub. | 150 UAH | $7,5 ", MOUSEOFF, FGCOLOR, "#FFFFCC", BGCOLOR, "#393939");" onMouseOut="return nd();"> Dissertatsiya - 480 RUR, yetkazib berish 10 daqiqa, kechayu kunduz, haftada etti kun va bayramlar
Isupov Aleksandr Yurievich. Deytronlarning nol burchak ostida pionlarga bo'linish reaktsiyasida T20 ning tenzor tahlil qilish qobiliyatini o'lchash va rivojlanish. dasturiy ta'minot Polarizatsiyalangan nurlardagi qurilmalarning ma'lumotlarini yig'ish tizimlari uchun: dissertatsiya ... fizika-matematika fanlari nomzodi: 01.04.16, 01.04.01.- Dubna, 2005.- 142 pp.: ill. RSL OD, 61 06-1/101
Kirish
I Tajribani o'rnatish 18
1.1 Motivatsiya 18
1.2 Eksperimental o'rnatish 20
1.3 Uslubiy o'lchovlar va modellashtirish 24
1.4 Triggerning tashkil etilishi va ishlash printsipi 33
II dasturiy ta'minot 40
II.1 Kirish so'zlari 40
II.2 Ma'lumotlarni yig'ish va qayta ishlash tizimi qdpb 42
II.3 Ma'lumotlar va apparat vositalarining sozlanishi mumkin bo'lgan ko'rinishlari 56
II.4 Seansga bog'liq ma'lumotlar taqdimoti. 70
II.5 DAQ tizimi SPHERE 74
II. 6 Polarimetr ma'lumotlarini yig'ish tizimlari 92
III. Tajriba natijalari va ularning muhokamasi 116
III.1 Tizimli xatolar manbalarini tahlil qilish 116
III.2 Eksperimental ma'lumotlar 120
Sh.3. Eksperimental ma'lumotlarni muhokama qilish 127
Xulosa 132
Adabiyot 134
Ishga kirish
B.1 Kirish
Dissertatsiyada Ggo ning tenzorli qutblangan deytronlarning kümülatif (pastki pol) pionlarga bo'linish reaksiyasida tenzor tahlil qilish qobiliyatini o'lchashning eksperimental natijalari keltirilgan. O'lchovlar SPHERE kompaniyasi tomonidan Birlashgan Yadro tadqiqotlari institutining (LHE JINR, Dubna, Rossiya) yuqori energiya laboratoriyasining tezlatgich majmuasida tensorli qutblangan deytronlar nurida amalga oshirildi. Kuzatiladigan qutblanishni o'rganish polarizatsiyalanmagan zarrachalar bilan bo'lgan reaksiyalar bilan solishtirganda, o'zaro ta'sirning Gamiltoniani, reaksiya mexanizmlari va reaksiyada ishtirok etuvchi zarrachalarning tuzilishi haqida batafsilroq ma'lumot beradi. Hozirgi kunga qadar nuklonning kattaligidan kichikroq yoki unga oʻxshash masofadagi yadrolarning xossalari haqidagi masala ham eksperimental, ham nazariy nuqtai nazardan yetarlicha oʻrganilmagan. Barcha yadrolardan deytron alohida qiziqish uyg'otadi: birinchidan, u eksperimental va nazariy nuqtai nazardan eng ko'p o'rganilgan yadrodir. Ikkinchidan, deytron uchun, eng oddiy yadro sifatida, reaktsiya mexanizmlarini tushunish osonroq. Uchinchidan, deytron notrivial spin tuzilishiga ega (spin 1 ga teng va nolga teng bo'lmagan kvadrupol moment), bu spinni kuzatish mumkin bo'lgan narsalarni o'rganish uchun keng eksperimental imkoniyatlarni beradi. Dissertatsiya ishida keltirilgan eksperimental ma'lumotlar olingan o'lchov dasturi polarizatsiyalanmagan yadrolarning to'qnashuvida kümülatif zarrachalar hosil bo'lishi bilan reaksiyalarda atom yadrolarining tuzilishini o'rganishning tabiiy davomidir. Deytron parchalanish reaksiyasida qutblanish kuzatiladi. Dissertatsiya ishida keltirilgan eksperimental ma'lumotlar kichik nuklonlararo masofalarda deytronning spin tuzilishini tushunishni rivojlantirishga imkon beradi va lepton zondi bilan tajribalarda olingan deytronning tuzilishi to'g'risidagi ma'lumotlarni to'ldiradi. tensorli qutblangan deytronlarning parchalanishi va shuning uchun dolzarb ko'rinadi. Bugungi kunda dissertatsiya ishida keltirilgan ma'lumotlar yagonadir, chunki bunday tadqiqotni amalga oshirish uchun bir necha GeV energiyaga ega bo'lgan qutblangan deytronlarning nurlari kerak bo'ladi, ular hozirda va keyingi bir necha yil ichida mavjud.
yillar faqat LHE JINR akselerator majmuasida mavjud bo'ladi, bu erda ushbu yo'nalishdagi tadqiqotlarni davom ettirish tabiiydir. Qayd etilgan ma'lumotlar xalqaro hamkorlikning bir qismi sifatida olingan, bir qator xalqaro konferentsiyalarda taqdim etilgan, shuningdek, ko'rib chiqiladigan jurnallarda nashr etilgan.
Keyinchalik ushbu bobda biz keyingi taqdimot uchun zarur bo'lgan kümülatif zarralar, qutblanish kuzatilishini tavsiflashda ishlatiladigan ta'riflar haqida ma'lumot beramiz, shuningdek, qisqa sharh Deytron parchalanish reaktsiyasi bo'yicha adabiyotda ma'lum natijalar.
B.2 Kumulyativ zarralar
Kümülatif zarrachalarning paydo bo'lishini tartibga soluvchi qonunlar bo'yicha tadqiqotlar 20-asrning 70-yillari boshidan beri olib borildi. Kümülatif zarrachalarning hosil bo'lishi bilan reaktsiyalarni o'rganish qiziqarli, chunki u yuqori impulsli (> 0,2 GeV/c) komponentning parchalanish yadrolaridagi xatti-harakatlari haqida ma'lumot beradi. Ko'rsatilgan katta ichki moment kichiklarga to'g'ri keladi (xx > 1, bu erda kesmalar juda kichik bo'ladi.
Avvalo, keling, "kumulyativ zarracha" atamasi nimani anglatishini aniqlaylik (masalan, undagi havolalarga qarang). Zarracha Bilan, reaktsiyada tug'ilgan:
Ar + AP -Ї- c + X, (1)
Agar quyidagi ikkita shart bajarilsa, "kumulyativ" deb ataladi:
c zarrasi A/ va yadrolar bilan bir xil impulsga ega bo'lgan erkin nuklonlarning to'qnashuvi paytida erishib bo'lmaydigan kinematik mintaqada tug'iladi. AC reaksiyada (1);
zarracha Bilan to'qnashuvchi zarrachalardan birining parchalanish mintaqasiga tegishli, ya'ni. ham qilish kerak
\YDa-Yc\^\YAn-Yc\., (2)
Qayerda Yi mos keladigan zarrachaning tezligi z. Birinchi shartdan kelib chiqadiki, to'qnashuvchi zarralarning kamida bittasi yadro bo'lishi kerak. Ikkinchi shartdan ko'rinib turibdiki, to'qnashuvchi zarralar bu ta'rifga assimetrik tarzda kiritilgan. Bunda kumulyativ tezlikka yaqinroq bo'lgan zarra parchalanish, to'qnashuvchi zarralarning ikkinchisi esa parchalanish sodir bo'ladigan zarracha deb ataladi. Odatda, kümülatif zarrachalarning tug'ilishi bilan tajribalar aniqlangan zarracha tezlik oralig'idan tashqarida joylashgan tarzda amalga oshiriladi [Ul„, )%] Kümülatif zarracha orqada (maqsadni parchalaydi) yoki ichida aniqlanadi old (nurni parchalaydi) yarim sharni etarlicha katta impuls bilan. Bunday holda, ikkinchi shart etarli bo'lgan talabni kamaytiradi yuqori energiya to'qnashuvlar:
\UYuqoriga - UBilan\ « \YAl~Yc\ = |U L// - Yc\ + \YAn-YAl\ . (4)
Eksperimental ma’lumotlardan (qarang, masalan, , , , , , , , , , ) qo‘zg‘almas nishon ustida o‘tkaziladigan tajribalar uchun yig‘ilgan zarrachalar spektrining shakli hodisaning energiyalaridan boshlab to‘qnashuv energiyasiga kuchsiz bog‘liqligi kelib chiqadi. zarralar Th> 3-g-4 GeV. Ushbu bayonot rasmda ko'rsatilgan. 1, hodisa proton energiyasiga bog'liqliklarni ko'rsatadigan ishdan ko'chirildi: (b) turli xil belgilardagi pionlarning 7r~/tr + hosildorlik nisbati va (a) spektrning teskari qiyalik parametri T 0 yaqinlashtirish uchun Edcr/dp = Sehr(- T^/Tq) 180 burchak ostida o'lchanadigan kümülatif pionlarni ishlab chiqarish uchun kesmalar. Bu spektrlar shaklining birlamchi energiyadan mustaqilligi to'qnashuv zarralari tezligidagi farqdan boshlanadi degan ma'noni anglatadi. \Yau-YAl\ > 2.
Yana bir o'rnatilgan naqsh - yig'ilgan zarrachalar spektrlarining parchalanish sodir bo'ladigan zarracha turidan mustaqilligi (2-rasmga qarang).
Dissertatsiyada qutblangan deytronlarning kümülatif pionlarga bo'linishi bo'yicha eksperimental ma'lumotlar o'rganilganligi sababli, kümülatif zarralar hosil bo'lishi bilan reaksiyalarda o'rnatilgan naqshlar (parchalanadigan yadroning atom massasiga bog'liqligi, aniqlangan zarrachaning turiga bog'liqlik va boshqalar) bo'ladi. batafsilroq muhokama qilinmaydi. Agar kerak bo'lsa, ularni sharhlarda topish mumkin: , , , .
- h
h 40 ZO
M і-
Hozirgi tajriba
O 7G*1TG"I
+ -
Tajribani taqdim eting v 6-band
Guruch. 1: hodisa protonining energiyasiga bog'liqlik (TR) (a) teskari qiyalik parametri T 0 va (b) chiqish nisbati tt~/tg + , 100 MeV pion energiyasidan boshlab birlashtirilgan. Doira bilan belgilangan rasm va ma'lumotlar dan olingan. Uchburchaklar bilan belgilangan ma'lumotlar dan keltirilgan.
B.3 Spin 1 bo'lgan zarralarning qutblangan holatlarining tavsifi
Keyingi taqdimotning qulayligi uchun biz zarrachalarning spin 1 bilan reaksiyalarini tavsiflash uchun ishlatiladigan tushunchalar haqida qisqacha ma'lumot beramiz.
Oddiy eksperimental sharoitda spinli (nur yoki nishon) zarralar ansambli zichlik matritsasi bilan tavsiflanadi. R, asosiy xususiyatlari quyidagilardan iborat:
Normalizatsiya Sp(jo) = 1.
Hermitlik p = p + .
D-H"
.,- BILANf
HAQIDA - Si 4 -Pbw l
, . f,
" -" -. і.. -|-і-
Kümülatif shkala o'zgaruvchisi XBilan
Guruch. 2: Kümülatif zarrachalarni ishlab chiqarish uchun kesmaning kümülatif shkala o'zgaruvchisiga bog'liqligi XBilan (57) (Sh.2-bandga qarang) turli maqsadlardagi deytron nurlarining nol burchak ostida pionlarga bo'linishi uchun. Chizma ishdan olingan.
3. Operatordan o'rtacha O hisoblab chiqiladi Qanaqasiga (O) = Sp(Op).
Spin 1/2 ga teng bo'lgan zarrachalar ansamblining (aniq bo'lsa, nur) qutblanishi spinning yo'nalishi va o'rtacha qiymati bilan tavsiflanadi. Spin 1 bo'lgan zarrachalarga kelsak, vektor va tenzor polarizatsiyasini farqlash kerak. "Tenzor polarizatsiyasi" atamasi spin 1 bo'lgan zarralarni tavsiflashda ikkinchi darajali tenzordan foydalanishni anglatadi. Umuman olganda, spin / bo'lgan zarralar daraja tenzori bilan tavsiflanadi 21, shuning uchun /> 1 uchun 2, 3-darajali polarizatsiya parametrlarini va boshqalarni ajratish kerak.
1970 yilda Polarizatsiya hodisalari bo'yicha 3-Xalqaro simpoziumda, xususan, qutblanish tajribalari uchun atamalar va terminologiyani tartibga soluvchi Medison konventsiyasi qabul qilindi. Yadro reaktsiyasini qayd qilishda L(a, b)V Oklar qutblangan holatda reaksiyaga kirishuvchi yoki qutblangan holati kuzatiladigan zarrachalar ustida joylashgan. Masalan, 3 H(rf,n) 4 He belgisi qutblanmagan 3 H nishon qutblangan deytronlar bilan bombardimon qilinishini bildiradi. d va hosil bo'lgan neytronlarning qutblanishi kuzatiladi.
Zarrachaning polarizatsiyasini o'lchash haqida gapirganda b yadro reaksiyasida biz A(a,) jarayonini nazarda tutamiz. b) B, bular. bu holda nur va nishon qutblanmaydi. Nur yoki nishon (lekin ikkalasi ham emas) qutblanganda reaktsiya kesimidagi o'zgarishlarni tavsiflovchi parametrlar shaklning reaktsiyasini tahlil qilish qobiliyati deb ataladi. A(a, b)B. Shunday qilib, alohida holatlar bundan mustasno, qutblanish va tahlil qilish qobiliyatini aniq ajratib ko'rsatish kerak, chunki ular turli reaktsiyalarni tavsiflaydi.
Reaksiya turlari A(a, b)B, A(a, b)B va hokazo. qutblanish uzatish reaksiyalari deyiladi. Zarrachaning aylanish momentlari bilan bog'liq parametrlar b va zarralar a, qutblanish uzatish koeffitsientlari deyiladi.
"Spin korrelyatsiyasi" atamasi shaklning reaktsiyalarini o'rganadigan tajribalarga nisbatan qo'llaniladi A(a, b)B Va A(a, b)B, va oxirgi holatda ikkala hosil bo'lgan zarrachalarning qutblanishini bir xil hodisada o'lchash kerak.
Madison konventsiyasiga muvofiq qutblangan zarrachalar nurlari (tahlil qilish qobiliyatini o'lchash) bilan o'tkazilgan tajribalarda eksa z nur zarrasining impulsi bilan boshqariladi kjn, o'qi y - tomonidan Kimga(P X ktashqariga(ya'ni reaksiya tekisligiga perpendikulyar) va o'q X hosil bo'lgan koordinatalar tizimi o'ng qo'lda bo'lishi uchun yo'naltirilishi kerak.
Spinli zarralar tizimining qutblanish holati I(2/+1) 2 -1 parametrlari bilan to'liq tavsiflanishi mumkin. Shunday qilib, 1/2 spinli zarralar uchun uchta parametr mavjud pi vektor hosil qiladi R, qutblanish vektori deb ataladi. Spin 1/2 operatori bilan ifodalangan ifoda A, quyidagi:
Pi =yy, Z, (5)
bu erda burchak qavslari ansamblning barcha zarralari (bizning holimizda, nur) bo'yicha o'rtachani anglatadi. Mutlaq qiymat R cheklangan \r\ 1. Agar n+ zarrachalarni sof spin holatida nomuvofiq aralashtirsak, ya'ni. ma'lum bir yo'nalishda to'liq qutblangan va n_ zarralar qarama-qarshi yo'nalishda to'liq qutblangan bo'lsa, qutblanish bo'ladi. p =" + ^~ , yoki
+ p = N + ~N_, (6)
ostida bo'lsa N + = PP+ P _ va JV_ = ~jf^- har ikki holatdagi zarrachalar ulushini tushunish uchun.
Spin 1 bo'lgan zarrachalarning qutblanishi tenzor tomonidan tasvirlanganligi sababli, uning tasviri yanada murakkab va kamroq ravshan bo'ladi. Polarizatsiya parametrlari ba'zi kuzatiladigan miqdorlardir
aylanish operatori 1, S. Tegishli polarizatsiya parametrlari uchun ikki xil ta'riflar to'plami qo'llaniladi - Dekart tenzor momentlari ri rts va spin tensorlari tjsq. Dekart koordinatalarida, Madison konventsiyasiga ko'ra, polarizatsiya parametrlari quyidagicha aniqlanadi.
Pi= (Si)(vektor polarizatsiyasi), (7)
pij- -?(SiSj.+ SjSi)- 25ij(tensor polarizatsiyasi), (8)
Qayerda S- spin 1 operatori, i, j= x,y,z. Chunki
S(S+1).= 2 , (9)
aloqamiz bor
Rxx + Ruu + Pzz = 0 (10)
Shunday qilib, tensor polarizatsiyasi beshta mustaqil miqdor bilan tavsiflanadi (pzx, Ruh, Rxy, pXz, Pyz)-> Bu qutblanish vektorining uchta komponenti bilan birgalikda spin 1 bo'lgan zarrachaning qutblangan holatini tasvirlash uchun sakkizta parametrni beradi. Tegishli zichlik matritsasi quyidagicha yozilishi mumkin:
P = \i^ + \is + \vij(SiSj+ SjSi)).. (11)
Spin tensorlari nuqtai nazaridan qutblanish holatini tavsiflash qulaydir, chunki ular dekart tensorlarga qaraganda sodda va koordinatalar tizimining aylanishida o'zgaradi. Spin tensorlari bir-biriga quyidagi munosabat bilan bog'langan (qarang):
hq~ N(fc i9i fc 2&|fcg)4 w ,4 2(ft , (12)
Qayerda (kiqik 2 q2\kq) ~ Clebsch-Gordan koeffitsientlari, va N- shart bajarilishi uchun tanlangan normalizatsiya koeffitsienti
Sp.(MU) = (^ + 1)^,^ (13)
Eng past aylanish momentlari:
І 11 = 7^ (^ + ^ y) " (14)
t\ -\ = -^(Sx-iSy) .
Spin/indeks uchun Kimga 0 dan qiymatlarni ishga tushiradi 21, a |d| j. Salbiy qiymatlar q aloqa mavjud bo'lgani uchun bekor qilinishi mumkin tk _ q = (-1)41 + $№ spin 1 sferik tensor momentlari sifatida aniqlanadi
t\\ ~ ~*-(Sx ) (vektor polarizatsiyasi),
tii.= -&((Ss+iSy)Sg.+ Sx(Sx+iSy)) ,
salom = 2 ((Sx+iSy) 2 ) (tensor polarizatsiyasi).
Shunday qilib, vektor polarizatsiyasi uchta parametr bilan tavsiflanadi: haqiqiy t\o va keng qamrovli "sen, va tenzor polarizatsiyasi - beshta: haqiqiy I20 va kompleks I2b ^22-
Keyinchalik, spin tizimi C o'qiga nisbatan eksenel simmetriyaga ega bo'lgan vaziyatni ko'rib chiqamiz (belgilash). z yuqorida aytib o'tilganidek, ko'rib chiqilayotgan reaktsiya bilan bog'liq koordinatalar tizimiga qoldiring). Bu alohida holat qiziq, chunki qutblangan ionlar manbalaridan keladigan nurlar odatda eksenel simmetriyaga ega. Keling, bunday holatni kasrni o'z ichiga olgan inkomgerent aralashma sifatida tasavvur qilaylik N+ bo'ylab spinli zarralar, kasr N- bo'ylab spinlari bo'lgan zarralar - va perpendikulyar tekislikda yo'nalishlar bo'ylab bir xil taqsimlangan spinli zarralarning JVo ulushi, bu holda nurning faqat ikkita qutblanish momenti nolga teng emas. t ga (yoki sch) Va t 2 Q(yoki R#). Kvantlash o'qini C simmetriya o'qi bo'ylab yo'naltiramiz va yozuvdagi i ni bilan almashtiramiz. t va z tomonidan (". Ko'rinib turibdiki, (*%) oddiygina teng N + - iV_ va (15) va (7) ga muvofiq:
ty = \-(iV+-JV_) yoki (17)
p = (N + - i\L) (vektor polarizatsiyasi).
(16) va (8) dan shunday xulosa kelib chiqadi
T2o = -^(l-3iVo) yoki (18)
Ptf= (1 - 3iVo) (tensor polarizatsiyasi yoki hizalanishi),
Bu erda (JV+ + i\L) = (1 - iV 0) ishlatiladi.
Agar barcha 2-darajali daqiqalar etishmayotgan bo'lsa (N 0 = 1/3), ular nurning faqat vektor polarizatsiyasi haqida gapirishadi. Bunday nurning maksimal mumkin bo'lgan polarizatsiya qiymatlari
tii" = yfifi yoki C 19)
pmax. _ 2/3 (sof vektor polarizatsiyasi).
Sof tenzor polarizatsiyasi uchun (tu = 0) (17) va (18) tenglamalardan olamiz
-u/2 2 yog '(20)
Pastki chegara mos keladi Yo'q= 1, tepa - N+ ~ N_ = 1/2.
Umuman olganda, simmetriya o'qi BILAN, manbadan qutblangan nur koordinatalar tizimiga nisbatan har qanday yo'l bilan yo'naltirilishi mumkin xyz ko'rib chiqilayotgan reaktsiya bilan bog'liq. Keling, bu tizimda aylanish momentlarini ifodalaylik. Agar eksa yo'nalishi bo'lsa ( burchaklar bilan belgilanadi /3 (o'qlar orasida z va C) va f(aylanish yoqilgan - f eksa atrofida z C o'qini tekislikka olib keladi yz), rasmda ko'rsatilganidek. 3 va tizimda BILAN, nurlarning qutblanishlari teng T\ 0 , t 20, keyin tizimdagi tenzor momentlari xyz teng:
Vektor momentlari: Tensor momentlari:
t 20 = y(3cos 2 /?- i) , (21)
bun = ^8 IP0ЄAgar. til= " %T2 % Silljgcos/fe**",
y/2 y/2
Umumiy holda, o'zgarmas bo'lim a = Edajdp reaktsiyalar A(a,b)B quyidagicha yoziladi:
Miqdorlar T)sch reaktsiya qobiliyatini tahlil qilish deyiladi. Madison konventsiyasi tensor tahlili qobiliyatlarini quyidagicha belgilashni tavsiya qiladi Tkq (sferik) va AbuAC(Kartezian). To'rtta tahlil qilish qobiliyati - vektor GTVa va tensor T 20, TG\ Va Tii
Guruch. 3: Simmetriya o'qining yo'nalishi ( koordinatalar tizimiga nisbatan qutblangan nur xyz reaktsiya bilan bog'liq xz- reaksiya tekisligi, /3 - o'qlar orasidagi burchak z(tushgan nurning yo'nalishi) va aylanish - f eksa atrofida z o'qni boshqaradi; samolyotga yz.
- bor paritet saqlanishi tufayli amal qiladi va 7\ 0 = 0. Ushbu cheklovlarni hisobga olgan holda (22) tenglama quyidagi shaklni oladi:
a = cro, , , . Umuman olganda, olingan eksperimental spektrlar spektrlar tomonidan yaxshi tasvirlangan
umumiy qabul qilingan VFDlardan foydalanadigan tator mexanizmi, masalan, Reid yoki Parij VFDlari.
Guruch. 5: Deytron ishtirokidagi turli reaksiyalar uchun eksperimental ma'lumotlardan olingan nuklonlarning deytrondagi nisbiy momentlar bo'yicha taqsimlanishi. Chizma ishdan olingan.
Shunday qilib, rasmdan. 5-rasmdan ko'rinib turibdiki, deytrondagi nuklonlarning impuls taqsimoti reaksiyalar uchun ma'lumotlardan olingan: deytronda noelastik elektronning tarqalishi yaxshi mos keladi. d(e,e")X, elastik proton-deytronning orqaga tarqalishi p(d,p)d, va deytronning qulashi. Ichki impuls oralig'i bundan mustasno Kimga 300 dan 500 MeV/c gacha bo'lgan ma'lumotlar Parij VPD yordamida tomoshabin mexanizmi tomonidan tasvirlanadi. Ushbu sohadagi kelishmovchiliklarni tushuntirish uchun qo'shimcha mexanizmlar ishga tushirildi. Xususan, oraliq holatda pionning qayta tarqalishining hissasini hisobga olgan holda , ma'lumotlarni qoniqarli tasvirlashga imkon beradi. Biroq, hisob-kitoblardagi noaniqlik 50 ga yaqin % vertex funktsiyasini bilishdagi noaniqlik tufayli irN, Bundan tashqari, bunday hisob-kitoblarda ommaviy sirtdan tashqarida ma'lum bo'lishi kerak. Eksperimental spektrlarni tushuntirish uchun ishda katta ichki momentlar (ya'ni, nuklonlararo kichik masofalar) uchun haqiqat hisobga olindi.
yaniy karvonsaroy- 0,2/"Kimga) nuklon bo'lmagan erkinlik darajalari paydo bo'lishi mumkin. Xususan, bu ishda olti kvark komponentining aralashmasi kiritilgan \6q), ehtimoli ~-4.% bo'lgan.
Shunday qilib, shuni ta'kidlash mumkinki, umuman olganda, nol burchak ostida deytronlarning protonlarga bo'linishi natijasida olingan protonlarning spektrlarini ~ 900 MeV/s ichki momentgacha tasvirlash mumkin. Bunday holda, impulslarning yaqinlashuvidan keyingi diagrammalarni hisobga olish yoki nuklon bo'lmagan erkinlik darajalarining mumkin bo'lgan namoyon bo'lishini hisobga olgan holda VFDni o'zgartirish kerak.
Deytronning parchalanish reaktsiyasi uchun qutblanish kuzatilishi turli burchak momentlariga mos keladigan VPD komponentlarining nisbiy hissasiga sezgir, shuning uchun polarizatsiyalangan deytronlar bilan tajribalar deytron tuzilishi va reaktsiya mexanizmlari haqida qo'shimcha ma'lumot beradi. Hozirgi vaqtda tenzorni tahlil qilish qobiliyati bo'yicha keng ko'lamli eksperimental ma'lumotlar mavjud T 2 O tensorli qutblangan deytronlarning parchalanish reaksiyasi uchun. Tomoshabin mexanizmidagi tegishli ifoda yuqorida keltirilgan, qarang (30). uchun eksperimental ma'lumotlar T 2 q, asarlarda olingan , , , , , , , , , shaklda ko'rsatilgan. 6, shundan ko'rinib turibdiki, 0,2 H - 0,25 GeV / c tartibli ichki momentdan boshlab, ma'lumotlar umumiy qabul qilingan ikki komponentli VPDlar tomonidan tavsiflanmagan.
Yakuniy holatning o'zaro ta'sirini hisobga olgan holda, eksperimental ma'lumotlar bilan 0,3 GeV/c tartibli momentgacha bo'lgan kelishuvni yaxshilaydi. Deytrondagi olti kvark komponentining hissasini hisobga olish 0,7 GeV/c tartibli ichki momentlargacha bo'lgan ma'lumotlarni tavsiflash imkonini beradi. Xulq-atvor T 2 O 0,9 - b 1 GeV/c tartibli impulslar uchun yadro amplitudalarini kamaytirish usulidan foydalangan holda QCD doirasidagi hisob-kitoblarga eng mos keladi; , turli nuklonlardan kvarklarning antisimmetriyalanishini hisobga olgan holda.
Shunday qilib, yuqoridagilarni umumlashtirish uchun:
Nuklon modeli doirasida qutblanmagan deytronlarni protonlarga nol burchak ostida parchalash uchun kesma bo'yicha eksperimental ma'lumotlar tasvirlanishi mumkin.
T20 uchun ma'lumotlar hozirgacha faqat nuklon bo'lmagan erkinlik darajasidan foydalangan holda tasvirlangan.
D + A - (0 - 0) + Relyativistik qutblangan deytronlarning kümülatif pionlarga bo'linishi reaktsiyasining G20 tenzor tahlil qilish qobiliyatini o'lchash Synchrophasotron LHE JINR sekin ekstraktsiya tizimining 4B kanalida amalga oshirildi. 4B kanali tezlatgich majmuasining asosiy o'lchov zalida (205-bino deb ataladi) joylashgan. Polarizatsiyalangan deytronlar POLIA-RIS manbasi tomonidan yaratilgan, bu maqolada tasvirlangan.
O'lchovlar quyidagi sharoitlarda amalga oshirildi: 1. nurning cho'zilish qiymati (chiqarish vaqti) 400-500 ms; 2. takrorlash tezligi 0,1 Hz; 3. intensivlik har bir razryadda 1109 dan 5109 deytrongacha o'zgargan; 4. deytron nurining tenzor polarizatsiyasi qiymati pzz 0,60-0,77 bo'lib, berilgan o'lchovlar qatorida biroz o'zgargan (10% dan ko'p bo'lmagan, qarang) va vektor polarizatsiya aralashmasi pz « 0,20 -=- 0 ,25 ga teng bo'ldi. ; 5: qutblanish uchun kvantlash o'qi har doim vertikal yo'naltirilgan; 6. Polarizatsiyaning uchta holati ta'minlandi - "+" (polyarizatsiyaning ijobiy belgisi), "-" (polyarizatsiyaning salbiy belgisi), "0" (polyarizatsiya yo'q), har bir tezlatgichning aylanishini o'zgartirib, uchta ketma-ket tsiklda nur turli xil qutblanish holatlariga ega edi. 1995 yil mart oyida o'tkazilgan o'lchovlarning birinchi seriyasida vektor va tenzor polarizatsiyasining kattaligi ishda tasvirlangan yuqori energiyali polarimetr yordamida o'lchovlarning to'liq tsiklining (sessiyasi) boshida va oxirida o'lchandi - so'z. chaqirdi. ALPHA polarimetri.
Birinchi qator o'lchovlarda, , , , rasmda ko'rsatilgan. F3 fokusida joylashgan nishon bilan sozlashning 8 konfiguratsiyasi (qisqalik uchun biz uni "birinchi sozlash" deb ataymiz).
Birlamchi deytronlarning olingan nurlari to'rt kutupli linzalarning dubletlari orqali F3 fokusida joylashgan nishonga qaratilgan. Nurning yo'nalishiga perpendikulyar bo'lgan tekislikdagi nishondagi intensivlik taqsimoti gorizontal va vertikal o'qlar bo'ylab mos ravishda mxa 6 mm va oy ≈ 9 mm dispersiyalari bilan Gauss taqsimotiga yaqin edi. Diametri 10 sm bo'lgan silindrsimon shakldagi uglerod nishonlari (50,4 g / sm2 va 23,5 g / sm2) ishlatilgan, bu butun birlamchi nur nishonga tegadi deb taxmin qilish imkonini berdi.
Nishonga tushgan deytron nurlarining intensivligi nishon oldidan 1 m masofada joylashgan 1C ionlash kamerasi (8-rasmga qarang) va har biri uchtadan ikkita sintillyatsion Mi va M2 teleskoplari yordamida nazorat qilindi. taymerlar, qalinligi 1 mm bo'lgan alyuminiy folga qaratilgan. Monitorlarni mutlaq kalibrlash amalga oshirilmadi. Turli monitorlardan nisbiy intensivlikni aniqlashdagi farq 5% ga yetdi. Bu farq tizimli xatoga kiritilgan.
Ssintilatsiya hisoblagichlari Fokuslarda F4 (F4b F42), F5 (F5i) va F6 (F6i) 74 metr (F4-F6) va 42 metr (F5-F6) bazalarida parvoz vaqtini o'lchash uchun ishlatilgan. Trigger hosil qilish uchun sintilatsiya hisoblagichlari Si va Sz, kerak bo'lsa, Cherenkov hisoblagichi C (sinish ko'rsatkichi n = 1,033) ishlatilgan. F6 da nur profilini kuzatish uchun HOH, HOY, HOU, H0V sintillyatsion godoskoplardan foydalanilgan. Hisoblagichlarning xarakteristikalari 1-jadvalda keltirilgan. Eksperimentning birinchi o'rnatilishi oltita burilish magnitining mavjudligi sababli, vaqt oralig'i uchun ahamiyatsiz (10-4 dan kam) fon/signal nisbatiga ega bo'lishga imkon berdi. musbat zaryadlangan zarrachalarda ham parvoz spektrlari. Cherenkov hisoblagichi yordamida triggerda protonlarni bostirish (ikki kattalik darajasida) o'lik vaqtni qisqartirish uchun ishlatilgan. Bunday o'rnatishning noqulayligi qayta sozlash zarurati bilan bog'liq katta miqdorda magnit elementlar. Shuning uchun, birinchi sozlashda eksperimental ma'lumotlar 4V kanali (3,0 GeV / c) tomonidan o'rnatilgan pion impulsi bilan to'plangan, uning pastki chegarasi deytron impulsini kamaytirish orqali oshirilgan. 1997 yil iyun-iyul oylarida o'tkazilgan o'lchovlarning ikkinchi seriyasida ma'lumotlar rasmda ko'rsatilganidek, F5 fokusida (keyingi o'rinlarda "ikkinchi o'rnatish" deb yuritiladi) joylashgan maqsad bilan biroz boshqacha sozlash konfiguratsiyasida to'plangan. 9. Ushbu parametrda, ayniqsa, musbat zarrachalarni o'lchashda bosh taymerlaridagi yuk ortadi. Bunday yuklarning ta'sirini kamaytirish uchun FEU-87 ning har ikki tomonidan ko'rilgan sakkizta plastik sintillyatordan iborat bo'lgan bosh qismida NT sintillyatsion godoskop ishlatilgan. Ushbu hodoskopdan olingan Sigaals parvoz vaqtini tahlil qilish uchun ishlatilgan (30 m bo'yicha), bu holda har bir element uchun mustaqil ravishda amalga oshirildi. Nishondagi nurning holati va profili (bolta 4 mm, ty = 9 mm) simli kamera, intensivlik - 1C ionlash kamerasi va M va Mg sintillyatsion teleskoplari bilan ikkinchi seriyali o'lchovlar o'tkazildi vodorod nishoni (7 g/sm2), minimal ko‘ndalang (nurga nisbatan) 8x8 sm2 va uglerod nishoni (55 g/sm2) bo‘lgan parallelepiped shaklidagi berilliy nishoni (36 g/sm2) bilan. diametri 10 sm bo'lgan silindrsimon shakldagi ikkinchi eksperimental o'rnatish uchun hisoblagichlarning o'lchamlari 2-jadvalda keltirilgan. Barcha burilish magnitlari uchun aylanish burchaklari 3-jadvalda ko'rsatilgan.
Ishchi modulni yozishning tavsiya etilgan usuli: o'qish va yozish blokirovkalash jarayonining standart kirish va chiqish oqimlarida buferlangan kirish va chiqish operatsiyalari sifatida amalga oshiriladi; SIGPIPE signali va EOF holati jarayonning normal tugashiga olib keladi. Ishchi modul to'plangan ma'lumotlar tarkibiga (ya'ni, paket jismlarining tarkibi) va xizmat ko'rsatilayotgan uskunaga (keyingi o'rinlarda mos ravishda "sessiyaga bog'liq" va "sessiyadan mustaqil"4 deb yuritiladi) bog'liq va mustaqil ravishda amalga oshirilishi mumkin. ).
Boshqaruv moduli ma'lumotlar paketlari oqimi bilan ishlamaydigan jarayon bo'lib, qoida tariqasida, qdpb tizimining ba'zi element(lar)ini boshqarishga mo'ljallangan. Shunday qilib, bunday modulni amalga oshirish paketlar oqimining mazmuniga ham, uning universalligini (sessiya mustaqilligini) ta'minlaydigan paket tanasining tarkibiga ham bog'liq emas.
Bundan tashqari, paketli oqimlar orqali emas, balki manba ma'lumotlarini qabul qiluvchi jarayonlar ham bu erda tasniflanadi, masalan, DAQ SPHERE tizimining joriy amaliyotida qayta ishlangan ma'lumotlarni taqdim etish (vizuallashtirish) modullari, II.5-bandga qarang. Bunday boshqaruv moduli seansdan mustaqil yoki sessiyaga bog'liq holda amalga oshirilishi mumkin.
Xizmat moduli - paketli oqimlarni tashkil qilish uchun mo'ljallangan va ularga o'zgartirishlar kiritmaydigan jarayon. U paketli oqimdan o'qishi va/yoki unga yozishi mumkin va xizmat modulining kirish va chiqish oqimlarining mazmuni bir xil. Xizmat modulini amalga oshirish paketlar oqimining mazmuniga yoki paket tanasining mazmuniga bog'liq emas, bu uning universalligini ta'minlaydi.
Tarmoq nuqtasi bir nechta paketli oqimlarning boshlang'ich va/yoki tugash nuqtasi bo'lib, bir nechta turli xil kirish paketlari oqimlaridan (turli manbalar tomonidan ishlab chiqarilgan) bir nechta bir xil chiqish paketlarini yaratish uchun mo'ljallangan. Filial nuqtasi paketlarning mazmunini o'zgartirmaydi. Tarmoq nuqtasini amalga oshirish paketli oqimlarning mazmunidan mustaqil bo'lib, uni universal qiladi. Chiqish oqimidagi turli xil kirish oqimlaridan paketlar tartibi tasodifiy, lekin har bir kirish oqimidagi paketlar tartibi saqlanib qoladi: Tarmoq nuqtasi ham paketlar buferini amalga oshiradi va uni boshqarish vositalarini ta'minlaydi. Tarmoq nuqtasini OT yadrosining bir qismi sifatida (yuklanishi mumkin bo'lgan modul yoki drayver shaklida) o'z holatini boshqarish, ushbu holatni tashqaridan chiqarish, paketlar buferini boshqarish uchun tegishli tizim chaqiruvi(lar)ini ta'minlash tavsiya etiladi. va u bilan ishlaydigan kirish va chiqish oqimlarini ro'yxatdan o'tkazing. Ichki holatga qarab, tarmoq punkti tizimi chaqiruvi har qanday kirish oqimidan paketlarni qabul qiladi (qabul qilishni, qabul qilishni va e'tiborsiz qoldiradi) va barcha qabul qilingan paketlarni (paketlarni) tizim chaqiruvi orqali chiqish oqimlariga yuboradi (yuborishni bloklaydi).
Event Stitcher5 - bu filial nuqtasining varianti bo'lib, u bir nechta turli xil (dan turli manbalar) bir nechta bir xil chiqish paketlarining kirish oqimlari. Voqea stitcheri paketlar tarkibini quyidagicha o'zgartiradi: har bir chiqish paketining sarlavhasi yangi paket sarlavhasini yaratish yo'li bilan olinadi va korpus bir yoki bir nechta (har bir ro'yxatdan o'tgan kirish oqimidan bitta) jismlarini ketma-ket ulash orqali olinadi. - kirish kanali deb ataladigan) deb ataladi. unga 6 ta kirish paketi "mos keladi". Joriy amaliyotda kirish va chiqish paketlarini moslashtirish uchun quyidagilar kerak bo'ladi: - ro'yxatdan o'tishda har bir kirish kanali uchun e'lon qilingan kirish va chiqish paketlarining turlari (header.type) va - kirish paketlari raqamlari (header.num) mos kelishi. barcha kirish kanallarida mos nomzodlar uchun. "Tadbirlarni tikuvchi" atamasi taklif qilingan (aniqroq) funksionallikni aniqroq tavsiflaganligi sababli kiritilgan. murakkab tizimlar, "voqea quruvchi" deb ataladi. E'lon qilingan mosliklari bo'lmagan turdagi paketlar kirish kanallariga kirishda o'chiriladi. Barcha kirish kanallarida mos kelmaydigan raqamlari bo'lgan paketlar o'chiriladi. Voqeani stitcherning amalga oshirilishi paketlar mazmunidan mustaqil. O'z holatini boshqarish, bu holatni tashqaridan chiqarish va kirishni ro'yxatdan o'tkazish uchun tegishli tizim qo'ng'iroqlarini (lar)ini ta'minlaydigan OS yadrosi (yuklanadigan modul yoki drayver ko'rinishida) sifatida hodisa stitcherni amalga oshirish tavsiya etiladi. va u bilan ishlaydigan chiqish oqimlari. Nazoratchi - bu tizim foydalanuvchisi (keyingi o'rinlarda "operator") buyruqlari bo'yicha qdpb tizimida hech bo'lmaganda ishga tushirish, to'xtatish va boshqarish harakatlarini amalga oshiradigan boshqaruv (yoki ishchi, agar boshqaruv paketlari amalga oshirilgan bo'lsa) moduli. Nazoratchi harakatlarining operator buyruqlariga muvofiqligi birinchi sv.conf(S) ning konfiguratsiya faylida tasvirlangan. Joriy amaliyotda konfiguratsiya fayli makefile hisoblanadi. Qdpb tizimining elementlari ushbu elementlar tomonidan taqdim etilgan mexanizmlar orqali boshqariladi. Qdpb tizimining boshqariladigan elementlari quyidagilardir: OT yadrosining elementlari (apparat ta'mirlash quyi tizimining yuklanadigan modullari, tarmoq nuqtasi(lar), hodisa stitcher(lar)i); ishlaydigan modullar. Qdpb tizimining boshqa elementlarini boshqarish, shuningdek, tizimdagi vaziyatlarga reaktsiya ta'minlanmagan. Uchun masofaviy boshqarish, ya'ni. jarayonni amalga oshiruvchi supervayzerdan boshqa kompyuterlarda qdpb tizimining boshqaruv elementlari (keyingi o‘rinlarda “masofaviy kompyuterlar” deb yuritiladi), supervayzer ularda standart OT vositalari - rsh(l) / ssh(l), rcmd() yordamida boshqaruv modullarini ishga tushiradi. 3) rpc (3) ni yutib oling. Operator va supervayzer o'rtasidagi dialog uchun ikkinchisi interaktiv grafik foydalanuvchi interfeysini (Grafik foydalanuvchi interfeysi, bundan keyin "GUI" deb yuritiladi) yoki interaktiv buyruq qatori interfeysini amalga oshirishi mumkin. Qdpb tizimining o'z grafik interfeysiga ega bo'lgan ba'zi elementlari operator tomonidan bevosita, supervayzer ishtirokisiz boshqarilishi mumkin (masalan, ma'lumotlarni taqdim etish modullari). Yuqoridagi loyiha asosan amalga oshirildi. Keling, amalga oshirishning asosiy nuqtalarini batafsil ko'rib chiqaylik.
Odatiy bo'lib, sphereconf yordam dasturi belgilangan yuklanadigan modul modulini CAMAC apparat "kkO" drayveri bilan ishlash uchun sozlaydi. Yuklangan modulga aniq ma'lumot o'tkazilmaydi. Buyruqlar qatori opsiyasini belgilaganingizda, sphereconf ko'rsatilgan yuklanadigan modul modulining konfiguratsiyasini sinab ko'radi va uni xato chiqish oqimiga chop etadi. Sphereconf yordam dasturining standart xatti-harakati yuqoridagi buyruq qatori kalitlari tomonidan o'zgartiriladi. Muvaffaqiyatli bo'lsa, sphereconf yordam dasturi nolni qaytaradi, aks holda ijobiy bo'ladi. CAMAC uzilish ishlovchisi uchun sphereoper(8) boshqaruv yordam dasturi sphereoper deb nomlanadi va quyidagi buyruq interfeysiga ega: sphereoper [-v] [-b # ] startstop)statusinitfinishqueclJcntcl Odatiy bo'lib, sphereoper oper() tizim chaqiruvini qiziqarli pastki funksiya bilan bajaradi. CAMAC ning 0-bo'limiga biriktirilgan yuklanadigan moduldagi buyruq satrlarining birinchi pozitsion argumenti bilan belgilanadi va bajarilish natijasini xato chiqish oqimiga chiqaradi. Shunday qilib, sphereoper yordam dasturidan supervayzerning sv.conf(5) konfiguratsiya faylida tasvirlangan ayrim amallarni amalga oshirish uchun foydalanish mumkin. Sphereoper yordam dasturining standart xatti-harakati yuqoridagi buyruq qatori kalitlari tomonidan o'zgartiriladi. Sphereoper yordam dasturi muvaffaqiyatli bo'lsa, nolni qaytaradi va aks holda ijobiy bo'ladi. CAMAC buyruqlarini bajarish tezligini o'lchash uchun CAMAC tezligini sinash uchun maxsus uzilishlar ishlov beruvchisi ham amalga oshirildi (DAQ SPHERE tizimini skameykada sinab ko'rish haqida qo'shimcha ma'lumot olish uchun quyida ko'ring), u CAMAC-dan har bir qayta ishlangan uzilish uchun sozlangan raqamni bajaradi. marta sinovdan o'tgan CAMAC buyrug'i (manba faylni speedtest.c o'zgartirish orqali tanlangan). Tez yuklanishi mumkin bo'lgan modul stconf (8) yordam dasturi tomonidan sozlangan va sphereoper (8) yordam dasturi tomonidan boshqariladi (faqat birinchi pozitsion argumentning boshlash, to'xtatish, holat va cntcl qiymatlari qo'llab-quvvatlanadi).
Sphereconf (8) yordam dasturi bilan solishtirganda, stconf (8) konfiguratsiya yordam dasturi yuklanadigan modulga aniq ma'lumotlarni uzatish uchun qo'shimcha ixtiyoriy buyruq qatori kalitiga ega -n #, sinovdan o'tkazilayotgan CAMAC buyrug'ining takrorlanish sonini ko'rsatadi, sukut bo'yicha teng 10 ga, aks holda ikkinchisiga o'xshash.
DAQ SPHERE tizimi (tarqatilmagan, ya'ni to'liq bitta kompyuterda bajarilgan konfiguratsiyada) kamida ishlaydigan modul yozuvchi(1), bpget(l) xizmat moduli va (ixtiyoriy) boshqaruv modullaridan - supervisor sv(l) foydalanadi. ) va modul qdpb tizimi tomonidan taqdim etilgan seansga bog'liq bo'lmagan dasturiy modullar to'plamidan signal(1) tizim jurnalining grafik tasvirini. Keyinchalik, DAQ SPHERE tizimiga xos dasturiy modullarni ko'rib chiqamiz.
Joriy amalga oshirishdagi statistik yig'uvchi statman deb ataladi va qdpb tizimi nuqtai nazaridan, dasturiy ta'minot ma'lumotlarini taqdim etish modullari tomonidan foydalanish uchun qulay shaklda umumiy xotirada ma'lumotlarni to'playdigan paket oqimining iste'molchisi bo'lgan ishchi modul (pastga qarang). ), va quyidagi buyruq interfeysiga ega: statman [- o] [-b bpemstat [-e] ] [-c(- runcffile )]. [-s(- cellcffile )J [-k(- knobjcffile )] [-i(- cleancffile )] [-p(- pidfile )]
Odatiy bo'lib, statman moduli standart kirish oqimidan paketlarni foydalanilgan standart konfiguratsiya fayllariga muvofiq o'qiydi, har bir kiruvchi paketning packet.data tanasidan ma'lumotlarni to'playdi va umumiy xotirada to'playdi. Ishga tushganda, statistika kollektori RVN.conf(5), cell.conf(5), knobj.conf(5) va clean.conf(5) formatlaridagi konfiguratsiya fayllarini o'qiydi (P.3-bandga qarang) va ichki massivlarni ishga tushiradi. tuzilmalarning mos ravishda pdat, hujayra, knvar, knfun, knobj; barcha ishga tushirilgan ma'lum ob'ektlarda yaratish tsiklini ishga tushiradi va PR0G_BEG hodisasini yaratadi, shundan so'ng u standart kirish oqimidan paketlarni o'qiydi va har bir qabul qilingan paket uchun hodisa turiga mos keladigan global hisoblagichni oshiradi va barcha ishga tushirilganda natijalarni hisoblash siklini ishga tushiradi. hujayralar va barcha boshlangan ma'lum ob'ektlarda to'ldirish/tozalash tsikli. Standart kirish yoki SIGTERM signalida EOF fayl tugashi holatini olgandan so‘ng, PR0G_END hodisasi hosil bo‘ladi, shuning uchun SIGKILL signali bilan bekor qilish tavsiya etilmaydi. PR0G_BEGIN va PR0G_END hodisalari, shuningdek, barcha ishga tushirilgan hujayralar uchun hisoblash tsiklini va barcha boshlangan ma'lum ob'ektlar uchun to'ldirish/tozalash siklini ishga tushiradi.
Statman modulining standart xatti-harakati yuqoridagi buyruq qatori kalitlari tomonidan o'zgartiriladi.
Statman moduli muvaffaqiyatli bo'lsa, nolni qaytaradi va aks holda ijobiy bo'ladi.
Statman moduli SIGQUIT signalini e'tiborsiz qoldiradi. SIGHUP signali runcffile, cellcffile va knobjcffile konfiguratsiya fayllarini yangi o'qish orqali allaqachon ishlayotgan statman modulini qayta sozlash uchun ishlatiladi (ammo modul ishga tushirilgandagi kabi nomlar bilan), bu esa hozirda to'plangan barcha fayllarni to'liq tozalashga olib keladi. ma'lumot va barcha hisoblash hujayralarining natijalarini tiklash, ya'ni. ishga tushirishdagi konfiguratsiyaga to'liq mos keladi. SIGINT signali cellcf fayl konfiguratsiya faylining yangi o'qilishiga olib keladi (boshlashda bo'lgani kabi bir xil nom bilan) hujayralarni qayta o'rnatmasdan, ularni tezda "qayta dasturlash" uchun ishlatilishi mumkin. SIGUSR1 signali barcha to'plangan ma'lumotlarni, shu jumladan ichki global hodisa hisoblagichlarini tozalaydi, SIGUSR2 signali cleancffile konfiguratsiya fayliga muvofiq to'plangan ma'lumotlarni tozalaydi. Ushbu ikkala signal ham barcha hisoblash hujayralarining natijalarini tiklaydi. Oddiy tugatish so'rovini modulga etkazish uchun SIGTERM signalidan foydalanish kerak.
Konfiguratsiya fayli mashhur ob'ektlar Statman moduli faqat modul tomonidan qo'llab-quvvatlanadigan turdagi deklaratsiyalarni o'z ichiga olishi mumkin, hozirda quyidagilar: "hist", "hist2", "cnt", "coord" va "coord2" (batafsil ma'lumot uchun II.3 bo'limiga qarang). Bunday fayldagi ma'lumotlarning har bir qatori uchun birinchi (nomi), uchinchi (turi), beshinchi (to'ldirish hodisasi), oltinchi (to'ldirish sharti) va ettinchi (to'ldirish hodisasi) maydonlari knobj.conf(5) uchun standart qiymatiga ega. ) formati. Yaratish (ikkinchi), to'ldirish (to'rtinchi), tozalash (sakkizinchi) va yo'q qilish (to'qqizinchi) funktsiyalarining argumentlarini ifodalovchi maydonlar taniqli funktsiyalarning tegishli oilalarining dasturlash interfeysiga mos kelishi kerak.
Matn ma'lumotlarini ko'rsatish moduli statistik kollektor tomonidan umumiy xotirada to'plangan ma'lumotlarni matnli vizuallashtirish uchun mo'ljallangan, u cntview deb ataladi va quyidagi buyruq interfeysiga ega: cntview [-k(-I knobjconffile )] [-p(- pidfile )]. [uyqu vaqti.
Odatiy bo'lib, cntview moduli statman(l) statistika yig'uvchisi tomonidan umumiy xotirada to'plangan ma'lumotlarni o'qiydi, uni knobj.conf(5) formatidagi standart konfiguratsiya fayliga ko'ra izohlaydi va xatoga o'zining matn (ASCII) ko'rinishini chiqaradi. chiqish oqimi.
Cntview modulining standart xatti-harakati yuqoridagi buyruq qatori kalitlari tomonidan o'zgartiriladi. Cntview moduli muvaffaqiyatli bo'lsa, nolni qaytaradi va aks holda ijobiy bo'ladi. Cntview moduli SIGQUIT signaliga e'tibor bermaydi. SIGHUP signali allaqachon ishlayotgan cntview modulini konfiguratsiya faylini qayta o'qish orqali qayta sozlash uchun ishlatiladi (lekin modul ishga tushirilgandagi nom bilan). SIGUSR1 signali to'xtatiladi va SIGUSR2 signali umumiy xotiradan ma'lumotlarni o'qish va ko'rsatishni davom ettiradi. SIGINT keyingi ma'lumotlar to'plamini Irg(1) yordam dasturi orqali kompilyatsiya qilingan nomga ega printerga yo'naltiradi. SIGTERM signali modulga oddiy tugatish so'rovini etkazish uchun ishlatilishi kerak. cntview modulining ma'lum ob'ektlari konfiguratsiya faylida faqat modul tomonidan qo'llab-quvvatlanadigan "dent" turidagi deklaratsiyalar bo'lishi mumkin (batafsil ma'lumot uchun II.3-bandga qarang). Ma'lum bo'lgan "dent" ob'ekti uchun ma'lumotlar liniyasining birinchi (nomi), uchinchi (turi), beshinchi (to'ldirish hodisasi), oltinchi (to'ldirish holati) va ettinchi (to'ldirish hodisasi) maydonlari knobj.conf uchun standart qiymatga ega. (S) formati, keyin yaratish (ikkinchi), to'ldirish (to'rtinchi), tozalash (sakkizinchi) va yo'q qilish (to'qqizinchi) funktsiyalarining argumentlarini ifodalovchi maydonlar ma'lum funktsiyalarning tegishli oilasining dasturlash interfeysiga qanday mos kelishi kerak. Masalan, "dent" tipidagi bitta ma'lum ob'ekt deklaratsiyasi quyidagicha yoziladi: Obj0041 41;shmid;semid dent 41;3;semid;type_ULong;nht,type_String;4;cnt21:cnt22:cnt23 \ DATA_DAT_0 - NEVERMORE gen prescfg(l) yordam dasturi (II.3-bo'limga qarang) quyidagi shakldagi prototipdan yuqorida berilgan ma'lum "dent" ob'ektining deklaratsiyasini hosil qiladi: dent 41 1 -1 shmid semid 3 ULong nht 4 cnt%2lN DAT_0 - N The Yuklangan OT yadro modullarini kuzatish uchun yordamchi dastur watcher deb ataladi va quyidagi buyruq interfeysiga ega: watcher [-b # ] [-p(- pidfile )] [ uyqu vaqti ] Odatiy bo'lib, kuzatuvchi yordam dasturi holat ma'lumotlarini yig'adi (oper() ga qo'ng'iroq qilish orqali HANDGETSTAT pastki funksiyasi) CAMAC ning 0-bo'limiga biriktirilgan 60 soniya oralig'ida -MAK foydalanuvchi uzilishni qayta ishlash moslamasidan, ilgari olingan shunga o'xshash ma'lumotlarni hisobga olgan holda ikkinchisining holatini tahlil qiladi va xato chiqish oqimiga xato xabarlarini chiqaradi. Shunday qilib, kuzatuvchi yordam dasturi SPHERE DAQ tizimidagi ba'zi xatolar haqida xabar berish uchun signal (1) tizim jurnalining grafik ko'rsatish moduli bilan birgalikda ishlatilishi mumkin. Kuzatuvchi yordam dasturining standart xatti-harakati yuqoridagi buyruq qatori kalitlari tomonidan o'zgartiriladi. Kuzatuvchi yordam dasturi muvaffaqiyatli bo'lsa, nolni qaytaradi va aks holda ijobiy bo'ladi. Kuzatuvchi yordam dasturi SIGHUP, SIGINT va SIGQUTT signallarini e'tiborsiz qoldiradi. SIGUSR1 signali to'xtatiladi va SIGUSR2 signali ma'lumot yig'ishni davom ettiradi. Oddiy tugatish so'rovini modulga etkazish uchun SIGTERM signalidan foydalanish kerak. SPHERE DAQ tizimini boshqarish uchun II.2-bandda tasvirlangan supervayzer sv(l) dan foydalanish mumkin. Shuningdek, to'g'ridan-to'g'ri, supervayzerning yordamisiz make (1) yordam dasturi bilan nazoratchining sv.conf konfiguratsiya faylidan maqsadli operatorning bir xil buyruqlarini bajarish mumkin. Operatorning asosiy buyruqlarining maqsadini tasvirlaylik: yuklash - yuklanadigan OT yadro modullarini yuklash va sozlash - filial nuqtasi filial nuqtasi (4) va foydalanuvchi uzilishlarni qayta ishlash CAMAC sohasi (4), bpget(l) xizmat modulini ishga tushirish va uni biriktirish (ichida). BPRUN holati) filial nuqtasiga , CAMAC uskunasini ishga tushirish. tushirish (yuklash buyrug'iga teskari) - CAMAC apparatini ishga tushirish, bpget(l) modulini to'ldirish, tarmoq nuqtasini va moslashtirilgan CAMAC uzilish ishlovchisini tushirish, loadw - kirish so'rovi bilan ishlaydigan modul yozuvchini (1) ishga tushirish. zarur parametrlar va ixtiyoriylarni kiritish va uni (BPSTOP holatida) filial nuqtasiga qo'shish imkoniyati haqida eslatma. unloadw (loadw ga teskari buyruq) - yozuvchi modulni tugatish (1). yuklaydi - statman(l) ishchi modulini ishga tushiradi va uni (BPSTOP holatida) filial nuqtasiga biriktiradi. tushirish (yuklarga teskari buyruq) - statman modulini tugatish (1). loadh - XII grafik tizimining alohida oynasida xterm(l) yordam dasturi yordamida histview (1) grafik ma'lumotlarni taqdim etish modulini ishga tushirish. unloadh (loadh ga teskari buyruq) - histview modulini tugatish (1). loadc - XII grafik tizimining alohida oynasida xterm(l) yordam dasturi yordamida cntview (1) matn ma'lumotlarini ko'rsatish modulini ishga tushirish. unloadc (loadc ga teskari buyruq) - cntview modulini tugatish (1). start_all - filial nuqtasiga barcha ulanishlar holatini BPRUN ga o'zgartiradi. stop_all (start_all ga teskari buyruq) - filial nuqtasiga barcha ulanishlar holatini BPSSTOP ga o'zgartiradi. init - CAMAC uskunasini ishga tushirish (masalan, yukga kiritilgan o'qiladigan qutilar quvvatini yoqqandan so'ng bajarilishi kerak). tugatish (init buyrug'iga teskari) - CAMAC uskunasini ishga tushirish (masalan, quvvatni o'chirishdan oldin bajarilishi kerak, shuningdek tushirishga kiritilgan). davom eting - CAMAC uzilishlarini qayta ishlashni boshlang va kuzatuvchi yordam dasturini ishga tushiring. pauza (davom etish buyrug'iga teskari) - kuzatuvchi yordam dasturini tugatadi va CAMAC uzilishlarini qayta ishlashni to'xtatadi. cleanall - statman moduli (1) tomonidan umumiy xotirada to'plangan barcha ma'lumotlarni tozalash. clean - statman moduli (1) tomonidan umumiy xotirada to'plangan ma'lumotlarni tozalash, modulni clean.conf (5) formatida ishga tushirishda ko'rsatilgan konfiguratsiya fayliga muvofiq. pauseh (conth buyrug'iga teskari) - histview moduli (1) tomonidan ma'lumotlarni vizualizatsiya qilishni to'xtatadi. pausec (contc ga teskari buyruq) - cntview moduli (1) tomonidan ma'lumotlarni vizualizatsiya qilishni to'xtatadi. davom - histview moduli (1) tomonidan ma'lumotlarni vizualizatsiya qilishning davomi. contc - cntview moduli (1) tomonidan ma'lumotlarni vizualizatsiya qilishning davomi. status - syslogd(8) demonining jurnal fayllariga yuklangan DAQ SPHERE tizim elementlari holatining xulosasini chiqaradi. seelog - tail(l) yordam dasturidan foydalangan holda syslogd(8) demonining jurnal fayllariga kelgan DAQ SPHERE tizimidan xabarlarni ko'rishni boshlang. confs - histview (1) va cntview (1) modullari tomonidan ma'lumotlar vizualizatsiyasini to'xtatib turish, statman (1), histview (1) va cntview (1) modullarini qayta sozlash, ma'lumotlarni vizuallashtirishni davom ettirish (tegishli konfiguratsiya fayllarini o'zgartirgandan keyin ishlatiladi). DAQ SPHERE tizimi hozirda uchinchi tomon ishlab chiqaruvchilarining quyidagi bepul dasturiy paketlaridan foydalanadi (qdpb tizimidan “meroslangan”larga qo'shimcha ravishda): SATAS to'plami - CAMAC xizmat quyi tizimini amalga oshirish. ROOT to'plami - histogrammalarning grafik vizualizatsiyasi uchun API sifatida histview (1) ma'lumotlar taqdimoti modulini amalga oshirish uchun ishlatiladi.
Golishkov, Vladimir Alekseevich
Deytron - bu bitta proton va bitta neytrondan iborat yadro. Bu eng oddiy yadro sistemasining xossalarini (deytron bog lanish energiyasi, spin, magnit va to rtpol momentlar) o rganib, nuklon va nuklon o zaro ta sirini tavsiflovchi potensialni tanlash mumkin.
Deytron to'lqin funksiyasi ps(r) ko'rinishga ega
r ning butun diapazoni uchun yaxshi yaqinlikdir. 
Deytronning spini va pariteti 1+ boʻlgani uchun nuklonlar s-holatda (L = 0 + 0) boʻlishi mumkin va ularning spinlari parallel boʻlishi kerak. Deytronda spin 0 bo'lgan bog'langan holatning yo'qligi yadro kuchlarining spinga bog'liqligini ko'rsatadi.
Deytronning S-holatdagi magnit momenti (qarang Yadroning magnit momenti) m(S) = 0,8796m N, tajriba qiymatiga yaqin. Farqni deytron to'lqin funktsiyasida D-holatining (L = 1 + 1) kichik aralashmasi bilan izohlash mumkin. D-holatdagi magnit moment
m(D) = 0,1204m N. D-holat nopokligi 0,03 ga teng.
Deytronda D-holat aralashmasi va to'rt kutupli moment mavjudligi yadro kuchlarining markaziy bo'lmaganligini ko'rsatadi. Bunday kuchlar tenzor kuchlari deyiladi. Ular nuklonlarning s 1 va s 2 spinlarining deytronning bir nuklonidan boshqasiga yo'naltirilgan birlik vektor yo'nalishiga proyeksiyalari kattaligiga bog'liq. Deytronning musbat quadrupol momenti (cho'zilgan ellipsoid) nuklonlarning tortilishiga, oblasimon ellipsoid esa qaytarilishga mos keladi.
Spin-orbitaning o'zaro ta'siri nolga teng bo'lmagan spinli zarralarning qutblanmagan va qutblangan nishonlarga tarqalishi va qutblangan zarrachalarning tarqalishi xususiyatlarida namoyon bo'ladi. Yadro o'zaro ta'sirining nuklonning orbital va spin momentlarining bir-biriga nisbatan yo'nalishiga bog'liqligini quyidagi tajribada aniqlash mumkin. 4 He nishonga qutblanmagan protonlar nuri (teng ehtimollikdagi aylanishlar yo'naltiriladi, aytganda, "yuqoriga" (3-rasmdagi ko'k doiralar) va "pastga" (qizil doiralar)) tushadi. Spin 4 He J = 0. Yadro kuchlari orbital impuls va spin vektorlarining nisbiy yo'nalishiga bog'liq bo'lganligi sababli, tarqalish paytida proton polarizatsiyasi sodir bo'ladi, ya'ni. Spin "yuqoriga" (ko'k doiralar) bo'lgan protonlar, ular uchun ls ko'proq chapga tarqaladi va spinli "pastga" (qizil doiralar) bo'lgan protonlar o'ngga tarqalish ehtimoli ko'proq. . O'ngga va chapga tarqalgan protonlar soni bir xil, ammo birinchi nishonga sochilganda, nur qutblanadi - nurda ma'lum bir aylanish yo'nalishi bo'lgan zarrachalarning ustunligi. Keyinchalik, "pastga" aylanadigan protonlar ustunlik qiladigan o'ng nur ikkinchi nishonga tushadi (4 He). Xuddi birinchi sochilishda bo'lgani kabi, "yuqoriga" aylanadigan protonlar asosan chapga, "pastga" aylanadiganlar esa o'ngga tarqaladi. Lekin chunki Ikkilamchi nurda "pastga" spinli protonlar ikkinchi nishonga tarqalganda, ikkinchi nishonga tushgan nurning yo'nalishiga nisbatan tarqalgan protonlarning burchak assimetriyasi kuzatiladi. Chap detektor tomonidan qayd etilgan protonlar soni o'ng detektor tomonidan qayd etilgan protonlar sonidan kamroq bo'ladi.
Nuklon-nuklon oʻzaro taʼsirining almashinish xususiyati yuqori energiyali neytronlarning (bir necha yuz MeV) protonlar tomonidan sochilishi jarayonida namoyon boʻladi. Neytronning tarqalishi uchun differentsial kesma markaziy massada orqaga tarqalishda maksimalga ega, bu proton va neytron o'rtasidagi zaryad almashinuvi bilan izohlanadi.
Yadro kuchlarining xossalari
Nuklon-nuklon potentsiali shaklga ega (almashinuv shartlarisiz)
Fiziklar hodisaning eng oddiy misolini olib, uni “fizika” deb atash va murakkabroq misollarni boshqa fanlar, aytaylik, amaliy matematika, elektrotexnika, kimyo yoki kristallografiya rahm-shafqatiga qoldirish odati bor. Hatto qattiq jismlar fizikasi ham ular uchun faqat "yarim fizika" dir, chunki u juda ko'p maxsus masalalarga tegishli. Shu sababli, biz ma'ruzalarimizda ko'p qiziqarli narsalardan voz kechamiz. Masalan, kristallar va umuman ko'pchilik moddalarning eng muhim xususiyatlaridan biri shundaki, ularning elektr qutblanishi turli yo'nalishlarda har xil bo'ladi. Agar biron-bir yo'nalishda murojaat qilsangiz elektr maydoni, keyin atom zaryadlari biroz siljiydi va dipol momenti paydo bo'ladi; bu momentning kattaligi qo'llaniladigan maydonning yo'nalishiga juda bog'liq. Va bu, albatta, murakkablikdir. Ularning hayotini osonlashtirish uchun fiziklar suhbatni qutblanish qobiliyati barcha yo'nalishlarda bir xil bo'lgan maxsus holatdan boshlaydilar. Boshqa ishlarni esa boshqa fanlarga qoldiramiz. Shuning uchun, keyingi mulohazalar uchun biz ushbu bobda gaplashadigan narsalarga umuman muhtoj emasmiz.
Tensor matematikasi, ayniqsa, yo'nalish bo'yicha o'zgarib turadigan moddalarning xususiyatlarini tavsiflash uchun foydalidir, garchi bu uni qo'llashning bir misolidir. Ko'pchiligingiz fizik bo'lmoqchi emassiz, balki yo'nalishga bog'liqlik juda kuchli bo'lgan haqiqiy dunyoda ishlash niyatida ekansiz, ertami-kechmi siz tenzordan foydalanishingiz kerak bo'ladi. Shunday qilib, bu erda sizda bo'shliq bo'lmasligi uchun men sizga tensorlar haqida gapirib beraman, garchi juda batafsil bo'lmasa ham. Men sizning fizika haqidagi tushunchangiz imkon qadar to'liq bo'lishini xohlayman. Elektrodinamika, masalan, bizda butunlay tugallangan kurs bor; u elektr va magnetizm bo'yicha har qanday kurs, hatto institut kursi kabi to'liqdir. Ammo bizning mexanikamiz tugallanmagan, chunki biz uni o'rganganimizda, siz matematikada hali unchalik mustahkam emas edingiz va biz eng kichik harakat printsipi, Lagrangianlar, Gamiltonlar va boshqalar kabi bo'limlarni muhokama qila olmadik. mexanika. Biroq, bizda hali ham nisbiylik nazariyasidan tashqari, mexanika qonunlarining to'liq to'plami mavjud. Elektr va magnitlanish bilan bir xil darajada, biz ko'plab bo'limlarni yakunladik. Ammo biz kvant mexanikasini hech qachon tugatolmaymiz; ammo, kelajak uchun biror narsa qoldirish kerak! Va shunga qaramay, siz hali ham tensor nima ekanligini bilishingiz kerak.
ch.da. 30 kristalli moddaning xossalari turli yo'nalishlarda har xil ekanligini ta'kidladik - biz uni anizotrop deb aytamiz. Qo'llaniladigan elektr maydonining yo'nalishi o'zgarishi bilan induktsiyalangan dipol momentining o'zgarishi faqat bitta misol, ammo biz tenzor misolida olamiz. Biz elektr maydonining ma'lum bir yo'nalishi uchun birlik hajmdagi induksiyalangan dipol moment qo'llaniladigan maydon kuchiga proportsional deb faraz qilamiz. (Ko'pgina moddalar uchun, agar juda katta bo'lmasa, bu juda yaxshi yaqinlikdir.) Proportsionallik doimiysi bo'lsin. Endi biz qo'llaniladigan maydonning yo'nalishiga bog'liq bo'lgan moddalarni ko'rib chiqmoqchimiz, masalan, siz bilgan turmalin kristali, siz uni ko'rib chiqishda ikki tomonlama tasvirni beradi.
Aytaylik, ba'zi bir tanlangan kristal uchun o'q bo'ylab yo'naltirilgan elektr maydoni bir xil o'q bo'ylab yo'naltirilgan qutblanishni beradi va o'q bo'ylab yo'naltirilgan bir xil kattalikdagi elektr maydoni o'qlar bo'ylab boshqa qutblanishga olib keladi. Elektr maydoni 45 ° burchak ostida qo'llanilsa nima bo'ladi? Xo'sh, bu oddiygina o'qlar bo'ylab yo'naltirilgan ikkita maydonning superpozitsiyasi bo'ladi va , u holda qutblanish vektorlar yig'indisiga teng bo'ladi va , rasmda ko'rsatilganidek. 31.1, a. Polarizatsiya endi elektr maydonining yo'nalishiga parallel emas. Nima uchun bu sodir bo'layotganini tushunish qiyin emas. Kristalda yuqoriga va pastga harakatlanishi oson bo'lgan, lekin tomonlarga o'tish juda qiyin bo'lgan zaryadlar mavjud. Agar kuch 45 ° burchak ostida qo'llanilsa, bu zaryadlar yon tomonga qaraganda tezroq yuqoriga ko'tariladi. Ichki elastik kuchlarning bunday nosimmetrikligi natijasida harakat tashqi kuch yo'nalishida emas.
Anjir. 31.1. Anizotrop kristalda qutblanish vektorlarining qo'shilishi.
Albatta, 45 ° burchak ta'kidlanmaydi. Induktsiyalangan qutblanishning elektr maydoni bo'ylab yo'naltirilmasligi umumiy holatda ham to'g'ri keladi. Bundan oldin, biz polarizatsiya maydon bo'ylab yo'naltirilgan bunday o'qlarni tanlashda "omadli" edik. Agar kristall koordinata o'qlariga nisbatan aylantirilsa, u holda o'q bo'ylab yo'naltirilgan elektr maydoni ham eksa bo'ylab, ham eksa bo'ylab qutblanishni keltirib chiqaradi. Xuddi shunday, o'q bo'ylab yo'naltirilgan maydon tufayli yuzaga keladigan qutblanish ham - va - komponentlarga ega bo'ladi. Shunday qilib, anjir o'rniga. 31.1 va biz rasmga o'xshash narsani olamiz. 31.1, b. Ammo bu murakkablikka qaramay, har qanday maydon uchun qutblanish miqdori hali ham uning kattaligiga mutanosibdir.
Keling, kristallning koordinata o'qlariga nisbatan ixtiyoriy yo'naltirilishining umumiy holatini ko'rib chiqaylik. Eksa bo'ylab yo'naltirilgan elektr maydoni barcha uch o'q bo'ylab komponentlar bilan qutblanishni beradi, shuning uchun biz yozishimiz mumkin.
Bu bilan men shuni aytmoqchimanki, o'q bo'ylab yo'naltirilgan elektr maydoni nafaqat bu yo'nalishda qutblanishni hosil qiladi, balki qutblanishning uchta komponentiga olib keladi va ularning har biri proportsionaldir. Biz chaqirdik mutanosiblik koeffitsientlari , va (birinchi belgi qaysi komponent haqida gapirayotganimizni bildiradi, ikkinchisi esa elektr maydonining yo'nalishini bildiradi).
Xuddi shunday, o'q bo'ylab yo'naltirilgan maydon uchun biz yozishimiz mumkin
va -yo'nalishidagi maydon uchun
Keyin polarizatsiya maydonga chiziqli bog'liqligini aytamiz; shuning uchun, agar bizda va komponentlari bo'lgan elektr maydoni bo'lsa, qutblanishning -komponenti (31.1) va (31.2) tenglamalar bilan aniqlangan ikkitaning yig'indisi bo'ladi, lekin agar u har uch yo'nalishda komponentlarga ega bo'lsa va , keyin qutblanish komponentlari (31.1), (31.2) va (31.3) tenglamalardagi mos keladigan atamalar yig'indisi bo'lishi kerak. Boshqacha aytganda, u shaklda yoziladi
Agar qo'llaniladigan E0 maydoni ixtiyoriy yo'nalishga ega bo'lsa, unda induktsiyalangan dipol momentni superpozitsiyadan osongina topish mumkin.
Bu erda, ellipsoidning asosiy o'qlariga nisbatan maydon komponentlari. Tarqalish masalalarida koordinata o'qlari odatda tushayotgan nurga nisbatan aniqlanishi uchun tanlanadi. x" y" z" tarqalish yo'nalishi z" o'qiga parallel bo'lgan koordinatalar tizimi bo'lsin. Agar hodisa yorug' bo'lsa
x" qutblangan bo'lsa, optik teoremadan bizda:
Formula (2.2) yordamida hisob-kitoblarni amalga oshirish uchun kesilgan chiziqlar bilan chizilgan o'qlarga nisbatan p komponentlarini yozish kerak. Tenglik (2.1) matritsa shaklida yozilishi mumkin:
Ustun vektorlari va matritsalarini quyidagi belgilarga muvofiq ixchamroq shaklda yozamiz:
Ushbu belgida 2.3 quyidagi shaklni oladi:
Ixtiyoriy F vektorining komponentlari quyidagi formula bo'yicha o'zgartiriladi:
Qayerda va boshqalar. Natijada (2.5) va transformatsiya (2.6) dan bizda:
bu erda koordinata o'qlarining ortogonalligi tufayli matritsaning teskarisi transpozitsiyalangan matritsadir. Shunday qilib, ellipsoidning qutblanishi Dekart tenzoridir; agar uning asosiy o'qlardagi komponentlari berilgan bo'lsa, u holda aylantirilgan koordinata o'qlaridagi komponentlarini (2.8) formula bilan aniqlash mumkin. Qutblangan yorug'likning yutilish kesimi oddiy formula bilan aniqlanadi:
Qayerda. Xuddi shunday, agar tushayotgan yorug'lik qutblangan bo'lsa, u holda
Agar vektorning tarqalish amplitudasi
-polyarizatsiyalangan yorug'lik bilan yoritilgan dipol uchun kesmani tenglamaga almashtiring, biz tarqalish kesimini olamiz
Biz qayerda matritsa identifikatoridan foydalanganmiz. Xuddi shunday ibora tarqaladigan va tushayotgan qutblangan yorug'likning ko'ndalang kesimi uchun ham amal qiladi.
Ilova.
Haydovchini yaqinlashib kelayotgan avtomobil faralarining porlashidan himoya qilish uchun qutblangan yorug'likdan foydalanish taklif qilindi. Agar avtomobilning old oynasi va faralariga, masalan, vertikalning o'ng tomoniga 45 ° uzatish burchagi bilan polaroid plyonka qo'llanilsa, haydovchi o'z faralari bilan yoritilgan yo'lni va kelayotgan mashinalarni aniq ko'radi. Ammo yaqinlashib kelayotgan avtomashinalar faralarining polaroidlari ushbu avtomobil old oynasining polaroidlari bilan kesishadi va kelayotgan avtomobillarning faralari o'chadi.
Ikkita kesishgan polaroidlar ko'plab foydali qurilmalarning asosini tashkil qiladi. Yorug'lik kesishgan polaroidlardan o'tmaydi, lekin ular orasiga qutblanish tekisligini aylantiruvchi optik element qo'ysangiz, yorug'likka yo'l ochishingiz mumkin. Yuqori tezlikdagi elektro-optik yorug'lik modulyatorlari shunday yaratilgan. Ular ko'plab texnik qurilmalarda - elektron masofa o'lchagichlarda, optik aloqa kanallarida, lazer texnologiyasida qo'llaniladi.
Yorqin quyosh nurida qorayadi, lekin juda tez va yorqin chaqnash paytida (masalan, elektr payvandlash paytida) ko'zlarni himoya qila olmaydigan fotokromik ko'zoynaklar mavjud - qorayish jarayoni nisbatan sekin. Polarizatsiyalangan ko'zoynaklar deyarli bir zumda "reaktsiya" ga ega (50 mks dan kam). Yorqin miltillovchi yorug'lik elektr signalini hosil qiluvchi miniatyura fotodetektorlariga (fotodiodlarga) yuboriladi, ularning ta'sirida ko'zoynaklar shaffof bo'lib qoladi.
Polarizatsiyalangan ko'zoynaklar stereokinoda qo'llaniladi, bu uch o'lchovlilik illyuziyasini beradi. Illuziya stereo juftlikni yaratishga asoslangan - ikkita tasvir ostida olingan turli burchaklar, o'ng va chap ko'zlarning vizual burchaklariga mos keladi. Ular har bir ko'z faqat o'zi uchun mo'ljallangan tasvirni ko'rishi uchun tekshiriladi. Chap ko'z uchun tasvir vertikal uzatish o'qi bilan Polaroid orqali, o'ng ko'z uchun esa gorizontal o'q bilan ekranga proyeksiyalanadi va ular ekranda aniq tekislanadi. Tomoshabin chap polaroidning o'qi vertikal, o'ng tomoni esa gorizontal bo'lgan polaroid ko'zoynaklar orqali qaraydi; har bir ko'z faqat "o'z" tasvirini ko'radi va stereo effekt paydo bo'ladi.
Stereoskopik televizor uchun ekrandagi tasvirlarning o'zgarishi bilan sinxronlashtirilgan ko'zoynak linzalarini tezda qoraytirish usuli qo'llaniladi. Ko'rishning inertsiyasi tufayli uch o'lchamli tasvir paydo bo'ladi.
Polaroidlar shisha va sayqallangan yuzalar va suvning porlashini namlash uchun keng qo'llaniladi (ulardan aks ettirilgan yorug'lik juda qutblangan). LCD monitor ekranlarining yorug'ligi ham polarizatsiyalangan.
Polarizatsiya usullari mineralogiya, kristallografiya, geologiya, biologiya, astrofizika, meteorologiya va atmosfera hodisalarini o'rganishda qo'llaniladi.
